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論文導(dǎo)讀:文獻(xiàn)利用HANKEL積分變換和狀態(tài)空間理論,推導(dǎo)出了橫觀各向同性層狀彈性體系在軸對稱靜荷載作用下的理論解。文獻(xiàn)[4]從HANKEL和LAPLACE積分變換理論以及現(xiàn)代控制論等理論出發(fā),采用系數(shù)傳遞法求解出各向同性層狀彈性體系動態(tài)響應(yīng)問題的理論解。本文在前述文獻(xiàn)的基礎(chǔ)上,利用狀態(tài)空間的基本理論,以及HANKEL和LAPLACE積分變換,推導(dǎo)出橫觀各向同性材料在垂直動荷載作用下的多層彈性體系的解析解。
關(guān)鍵詞:動荷載,橫觀各向同性材料,層狀彈性體系,積分變換,狀態(tài)方程
文獻(xiàn)[1]詳細(xì)介紹了彈性層狀體系求解的傳遞矩陣法,該方法只根據(jù)平衡方程式和用位移表示的物理方程式,導(dǎo)出狀態(tài)向量表達(dá)式,建立其與初始狀態(tài)向量之間的關(guān)系式,該方法概念清晰,公式簡潔。免費(fèi)論文參考網(wǎng)。文獻(xiàn)[2]利用HANKEL積分變換和狀態(tài)空間理論,推導(dǎo)出了橫觀各向同性層狀彈性體系在軸對稱靜荷載作用下的理論解。文獻(xiàn)[4]從HANKEL和LAPLACE積分變換理論以及現(xiàn)代控制論等理論出發(fā),采用系數(shù)傳遞法求解出各向同性層狀彈性體系動態(tài)響應(yīng)問題的理論解。本文在前述文獻(xiàn)的基礎(chǔ)上,利用狀態(tài)空間的基本理論,以及HANKEL和LAPLACE積分變換,推導(dǎo)出橫觀各向同性材料在垂直動荷載作用下的多層彈性體系的解析解。該方法概念清晰,公式簡潔,方便應(yīng)用。
1 狀態(tài)方程的推導(dǎo)
1.1動力方程
不計(jì)體力時(shí),在柱坐標(biāo)系下彈性軸對稱問題的動力平衡方程為
取與z軸垂直面為各項(xiàng)同性面,則軸對稱橫觀各向同性材料的本構(gòu)關(guān)系為
將式(3)寫成應(yīng)力與位移關(guān)系為
為了方便推導(dǎo),記:
由式(4)可得
由式(2)可求得
利用式(4)以及式(1)可得
1.2 狀態(tài)方程
對式(5)~(8)在零條件下對時(shí)間t進(jìn)行LAPLACE積分變換,可得
將以上四式改寫成矩陣方程,便可得到狀態(tài)方程
1.3狀態(tài)方程的求解
根據(jù)現(xiàn)代控制理論,式(17)的解為
矩陣A的特征方程為
經(jīng)過求解可得
式中:
2傳遞矩陣在多層彈性體系計(jì)算中的應(yīng)用
通過上面的推導(dǎo),筆者建立如下的狀態(tài)方程
路面結(jié)構(gòu)常簡化為圖1所示的多層彈性體系,表面所受輪壓均布動荷載
層間完全接觸條件為:
由圖1中的多層體系,按層間接觸條件逐層傳遞就可得到整個(gè)多層體系的傳遞關(guān)系為:
初始狀態(tài)向量中的兩個(gè)分量已由邊界條件給出。免費(fèi)論文參考網(wǎng)。由于引入了傳遞矩陣,層間接觸條件自動滿足。利用邊界條件求出表面的狀態(tài)向量,然后由式(25)可求出任一深度處狀態(tài)向量。免費(fèi)論文參考網(wǎng)。對狀態(tài)向量進(jìn)行HANKEL反變換和LAPLACE反變換就可以得出問題得解析解。對于反變換問題,文獻(xiàn)[5]建議采用DURBIN F法,該方法效果較好,精度很高,在此不再詳述。
3可蛻化為各向同性體系的解析解
4結(jié)束語
本文利用積分變換理論以及狀態(tài)空間理論,得出橫觀各向同性層狀彈性體系的動態(tài)響應(yīng)理論解。該方法不僅避免了復(fù)雜的方程組求解,而且具有較強(qiáng)適應(yīng)性,結(jié)合計(jì)算機(jī)可用于任意層,受任意軸對稱荷載作用的情形,概念清晰,還可以方便的推廣到粘彈性問題中去。
參考文獻(xiàn)
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